{"id":108716,"date":"2025-05-01T12:08:21","date_gmt":"2025-05-01T10:08:21","guid":{"rendered":"https:\/\/deltaopticalthinfilm.com\/?page_id=108716"},"modified":"2025-05-01T12:08:21","modified_gmt":"2025-05-01T12:08:21","slug":"wie-funktioniert-ein-interferenzfilter-2","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/deltaopticalthinfilm.com\/de\/wissen\/technische-hinweise-und-artikel\/wie-funktioniert-ein-interferenzfilter-2\/","title":{"rendered":"Wie funktioniert ein Interferenzfilter?"},"content":{"rendered":"

[vc_row row_height_percent=“50″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ back_image=“105949″ back_position=“center center“ kburns=“yes“ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“196880″][vc_column column_width_percent=“100″ position_vertical=“bottom“ gutter_size=“0″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/1″ uncode_shortcode_id=“151012″][vc_row_inner limit_content=““][vc_column_inner width=“7\/12″][\/vc_column_inner][vc_column_inner column_width_percent=“100″ gutter_size=“2″ overlay_color=“color-134985″ overlay_alpha=“95″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“-3″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“5\/12″ uncode_shortcode_id=“576498″ overlay_color_type=“uncode-palette“ css=“.vc_custom_1647350831457{padding-top: 50px !important;padding-right: 50px !important;padding-bottom: 50px !important;padding-left: 50px !important;}“][vc_custom_heading text_color=“color-204078″ heading_semantic=“h3″ text_size=“fontsize-957316″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-137524″ uncode_shortcode_id=“206053″ text_color_type=“uncode-palette“]Lernen Sie die Grundlagen von optischen dielektrischen Mehrschichtfiltern kennen[\/vc_custom_heading][\/vc_column_inner][\/vc_row_inner][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“4″ bottom_padding=“3″ back_color=“color-434072″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“159117″ back_color_type=“uncode-palette“][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“105992″][vc_custom_heading text_color=“color-154399″ heading_semantic=“h1″ text_size=“h1″ uncode_shortcode_id=“112518″ text_color_type=“uncode-palette“]Wie funktioniert ein Interferenzfilter?[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“212492″]Interferenzfilter sind sehr effektiv, um fast jede Art von spektraler optischer Filterung zu erreichen. Typische Beispiele sind Kurzwellen-, Langwellen- und Bandpassfilter. Aber auch komplexere Filter wie Multibandpassfilter<\/a>, kontinuierlich variable Filter<\/a> und dichroitische Filter k\u00f6nnen eingesetzt werden. Einer der Hauptvorteile von Interferenzfiltern ist, dass nahezu jede spektrale Filterfunktion entworfen und implementiert werden kann. Ein Interferenzfilter besteht aus einem flachen Substrat (h\u00e4ufig Glas) mit vielen d\u00fcnnen Beschichtungen aus dielektrischen Materialien auf einer oder beiden Seiten des Substrats. Die Beschichtungen wechseln zwischen einem Material mit hohem und niedrigem Brechungsindex ab. In diesem technischen Hinweis werden die Grundlagen der Funktionsweise eines Interferenzfilters erl\u00e4utert.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107174″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“199433″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“711304″ css=“.vc_custom_1678876140640{padding-top: 30px !important;padding-right: 30px !important;padding-bottom: 30px !important;padding-left: 30px !important;}“][vc_empty_space empty_h=“3″][vc_icon display=“inline“ icon_image=“106697″ media_size=“80px“ text_lead=“small“ uncode_shortcode_id=“205445″ link=“url:https%3A%2F%2Fdeltaopticalthinfilm.com%2Fwp-content%2Fuploads%2F2024%2F02%2FTech-Note-How-does-an-interference-filter-work-V1.pdf|target:_blank“]Dieses Whitepaper herunterladen<\/em>[\/vc_icon][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“178033″][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“2″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“627447″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“438780″]Grenze zwischen zwei dielektrischen Schichten[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“192536″]Bevor untersucht wird, wie die dielektrischen Schichten einen Interferenzfilter bilden, ist es sinnvoll, die Grenze zwischen zwei Schichten zu betrachten.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107176″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“130027″ media_width_pixel=“400″][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“114114″]Wenn Licht auf die Grenzfl\u00e4che (mit i gekennzeichnet) f\u00e4llt, wird ein Teil (R<\/em>i<\/sub>) der Lichtintensit\u00e4t reflektiert und ein Teil (T<\/em>i<\/sub>) durchgelassen. Wenn wir davon ausgehen, dass die Grenzfl\u00e4che verlustfrei ist, was eine gute N\u00e4herung f\u00fcr Dielektrika ist, diktiert die Energieerhaltung Folgendes:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“761445″ css=“.vc_custom_1707303526322{padding-left: 100px !important;}“]T<\/em>i<\/sub> = 1 – R<\/em>i<\/sub>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“644602″]Das Verh\u00e4ltnis zwischen dem Winkel des einfallenden und des durchgelassenen Lichts im Verh\u00e4ltnis zur Normalen wird durch das Snellsche Brechungsgesetz bestimmt:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“209760″ css=“.vc_custom_1707303645839{padding-left: 100px !important;}“]n<\/em>1<\/sub> sin(\u03b81<\/sub>) = n<\/em>2<\/sub> sin(\u03b82<\/sub>)[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“284206″]Die Reflexions- und Transmissionskoeffizienten (Intensit\u00e4t) sind f\u00fcr s- und p-polarisiertes Licht unterschiedlich und h\u00e4ngen wie folgt von den Brechungsindizes und dem Einfallswinkel ab:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“204184″ css=“.vc_custom_1708501326596{padding-left: 100px !important;}“]<\/p>\n\n\n\n
R<\/em>s<\/sub> = (<\/td>\n\n\n\n\n\n
sin(\u03b81<\/sub> – \u03b82<\/sub>)<\/td>\n<\/tr>\n
sin(\u03b81<\/sub> + \u03b82<\/sub>)<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/td>\n)2<\/sup><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“103630″ css=“.vc_custom_1707913318350{padding-left: 100px !important;}“]T<\/em>s<\/sub> = 1 – R<\/em>s<\/sub>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“460696″ css=“.vc_custom_1708501394909{padding-left: 100px !important;}“]<\/p>\n\n\n\n
R<\/em>s<\/sub> = (<\/td>\n\n\n\n\n\n
tan(\u03b81<\/sub> – \u03b82<\/sub>)<\/td>\n<\/tr>\n
tan(\u03b81<\/sub> + \u03b82<\/sub>)<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/td>\n)2<\/sup><\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“196964″ css=“.vc_custom_1707913363209{padding-left: 100px !important;}“]T<\/em>p<\/sub> = 1 – R<\/em>p<\/sub>
\n[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“301885″]F\u00fcr die Grenzfl\u00e4che zwischen Luft (n<\/em>1<\/sub> = 1) und Glas (n<\/em>2<\/sub> = 1,5) sind die Reflexions- und Transmissionskoeffizienten f\u00fcr s- und p-polarisiertes Licht in Abh\u00e4ngigkeit vom Einfallswinkel in Abbildung 3 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107163″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“792137″ media_width_pixel=“400″][vc_empty_space empty_h=“2″][\/vc_column][vc_column width=“1\/3″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“4″ bottom_padding=“3″ back_color=“color-434072″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“159117″ back_color_type=“uncode-palette“][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“105992″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“169377″]Einzelne dielektrische Schicht[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“925660″]Bei Interferenzfiltern werden oft Hunderte von Schichten verwendet, aber um die Grundlagen zu verstehen, betrachten wir nur eine einzelne dielektrische Schicht, wie in Abbildung 4 dargestellt. Die dielektrische Schicht hat eine Dicke d und einen Brechungsindex n<\/em>2<\/sub> und ist umgeben von einem Medium mit dem Brechungsindex n<\/em>1<\/sub> links und n<\/em>3<\/sub> rechts.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107180″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“289226″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“153209″]Wenn Licht von links auf die Oberfl\u00e4che der dielektrischen Schicht auftrifft, wird ein Teil des Lichts durch die Oberfl\u00e4che hindurchgelassen, und das restliche Licht wird reflektiert, wie in Zeichnung 1 in Abbildung 5 dargestellt. Die Zeichnungen 2 bis 4 veranschaulichen, wie das in die dielektrische Schicht eingedrungene Licht zwischen den beiden Oberfl\u00e4chen reflektiert und bei jedem Sprung ein gewisser Teil des Lichts durch die Oberfl\u00e4che \u00fcbertragen wird. Abbildung 5 zeigt nur die ersten paar Reflexionen, aber es findet eine unendliche Anzahl von Reflexionen und \u00dcbertragungen statt.<\/p>\n

[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107181″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“173104″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“105657″]Auf jeder Seite der dielektrischen Schicht ergibt sich eine Summe der durchgelassenen (sich vorw\u00e4rts bewegenden) Wellen und eine Summe der reflektierten (sich r\u00fcckw\u00e4rts bewegenden) Wellen. Wenn die sich vorw\u00e4rts bewegenden Wellen alle in Phase sind, wie in Abbildung 6 dargestellt, addieren sich die Wellen, um ein Maximum an durchgelassenem Licht durch die dielektrische Schicht zu erzeugen. Folglich sind die sich r\u00fcckw\u00e4rts bewegenden Wellen phasenverschoben, und es wird eine minimale Lichtmenge reflektiert.<\/p>\n

[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107182″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“198316″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“120008″]Damit die sich vorw\u00e4rts bewegenden Wellen alle in Phase sind, muss die Differenz zwischen der optischen Wegl\u00e4nge (OPL), die jede Welle beim Durchlaufen der dielektrischen Schicht erf\u00e4hrt, eine ganzzahlige Anzahl m von Wellenl\u00e4ngen \u03bb betragen. Dies kann wie folgt geschrieben werden:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“975610″ css=“.vc_custom_1707915716605{padding-left: 100px !important;}“]\u0394OPL = m<\/em>\u03bb
\n[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“137405″]Die optische Wegl\u00e4nge ist gleich der in einem Medium zur\u00fcckgelegten Strecke multipliziert mit dem Brechungsindex des Mediums. Dies bedeutet, dass die OPLs f\u00fcr die direkt \u00fcbertragene und die erste doppelt reflektierte Welle durch die dielektrische Schicht (siehe Abbildung 6) wie folgt sind:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“938503″ css=“.vc_custom_1730284364474{padding-left: 100px !important;}“]OPL(direkt transmittiert) = n<\/em>2<\/sub>d<\/em>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“122197″ css=“.vc_custom_1730284377527{padding-left: 100px !important;}“]OPL(doppelt reflektiert) = 3n<\/em>2<\/sub>d<\/em>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“120687″]und daher[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“106032″ css=“.vc_custom_1707916337899{padding-left: 100px !important;}“]\u0394OPL = 2n<\/em>2<\/sub>d<\/em>
\n[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“165472″]In dem Fall, in dem wir eine maximale Transmission durch die dielektrische Schicht w\u00fcnschen, sollte \u0394OPL einer ganzzahligen Anzahl von Wellenl\u00e4ngen entsprechen (\u0394OPL = m\u03bb), was bedeutet, dass f\u00fcr eine maximale Transmission die Dicke der Schicht die folgende Bedingung erf\u00fcllen sollte:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“139310″ css=“.vc_custom_1707916514742{padding-left: 100px !important;}“]d<\/em> = m<\/em>\u03bb \/ 2n<\/em>2<\/sub>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“143892″]Aus dieser Analyse k\u00f6nnen wir auch schlie\u00dfen, dass bei einer gegebenen Dicke und einem gegebenen Brechungsindex einer dielektrischen Schicht eine maximale Transmission bei den folgenden Wellenl\u00e4ngen erreicht wird:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“163147″ css=“.vc_custom_1707916585410{padding-left: 100px !important;}“]\u03bbpeak<\/sub> = 2n<\/em>2<\/sub>d<\/em> \/ m<\/em>[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“161048″]In dem Fall, in dem sich die vorw\u00e4rtslaufenden Wellen phasenverschoben addieren, entsprechen die optischen Wegl\u00e4ngendifferenzen einer ungeraden Anzahl von Halbwellenl\u00e4ngen:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“160446″ css=“.vc_custom_1707916650667{padding-left: 100px !important;}“]\u0394OPL = (2m<\/em>-1)\u03bb \/ 2[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“188834″]wie in Abbildung 7 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107183″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“382137″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“560268″]Das tats\u00e4chliche Maximum und Minimum des durchgelassenen Lichts h\u00e4ngt vom Reflexionskoeffizienten R<\/em>i<\/sub> an jeder der beiden Oberfl\u00e4chen i = I bzw. II ab. F\u00fcr den Fall, dass n<\/em>1<\/sub> = n<\/em>3<\/sub>, werden die beiden Reflexionskoeffizienten identisch, also R<\/em>I<\/sub> = R<\/em>II<\/sub> = R<\/em>. In diesem vereinfachten Fall kann gezeigt werden, dass die Gesamttransmission T<\/em>tot<\/sub> durch die folgende Gleichung gegeben ist:[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“192173″ css=“.vc_custom_1708501139438{padding-left: 100px !important;}“]<\/p>\n\n\n\n
T<\/em>tot<\/sub> =<\/td>\n\n\n\n\n\n
(1 – R<\/em>)2<\/sup><\/td>\n<\/tr>\n
1 + R<\/em>2<\/sup> \u00b12R<\/em>cos(4\u03c0n<\/em>2<\/sub>d<\/em>\/\u03bb )<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

[\/vc_column_text][vc_column_text uncode_shortcode_id=“202249″]Dabei wird das Pluszeichen im Nenner verwendet, wenn n<\/em>2<\/sub> < n<\/em>1<\/sub> ist, und das Minuszeichen, wenn n<\/em>2<\/sub> > n<\/em>1<\/sub>\u00a0ist.[\/vc_column_text][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“711304″ css=“.vc_custom_1678876140640{padding-top: 30px !important;padding-right: 30px !important;padding-bottom: 30px !important;padding-left: 30px !important;}“][vc_empty_space empty_h=“3″][vc_icon display=“inline“ icon_image=“106697″ media_size=“80px“ text_lead=“small“ uncode_shortcode_id=“742986″ link=“url:https%3A%2F%2Fdeltaopticalthinfilm.com%2Fwp-content%2Fuploads%2F2024%2F02%2FTech-Note-How-does-an-interference-filter-work-V1.pdf|target:_blank“]Dieses Whitepaper herunterladen<\/em>[\/vc_icon][\/vc_column][\/vc_row][vc_row unlock_row_content=“yes“ row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“172522″][vc_column width=“1\/1″][uncode_block id=“107240″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“124731″ css=“.vc_custom_1677676551038{margin-top: 0px !important;}“][vc_column width=“2\/3″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“982385″]Mehrschichtige Beschichtungen[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“947159″]Wie soeben beschrieben, ergibt eine einzige dielektrische Beschichtung einen optischen Filter mit maximaler Transmission bei den Wellenl\u00e4ngen, die durch \u03bbpeak<\/sub> = 2n<\/em>2<\/sub>d \/ m<\/em>, gegeben sind, wobei m eine ganze Zahl ist. Die spektrale Transmission eines solchen Filters ist in Abbildung 8 f\u00fcr den Fall dargestellt, dass d<\/em> = 1 \u00b5m und n<\/em>2<\/sub> = 1.5 und die Reflexion R<\/em> an jeder Oberfl\u00e4che 4 % betr\u00e4gt. Obwohl das Filter erwartungsgem\u00e4\u00df maximale und minimale Transmissionen liefert, ist es kein sehr n\u00fctzliches Filter.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107168″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“191267″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“107964″]Eine g\u00e4ngige Filterfunktion sind Antireflexionsbeschichtungen (AR), die die Reflexion an der Luft-Glas-Grenzfl\u00e4che verringern und dadurch die Transmission verbessern. Eine einfache AR-Beschichtung kann mit einer einzigen Schicht aus MgF2 <\/sub>hergestellt werden, die einen Brechungsindex von etwa 1,38 und eine Dicke von \u03bb\/4 hat. Mit einer solchen MgF2<\/sub>-Schicht kann die Reflexion von 4 % auf etwa 1 % reduziert werden. Um fortschrittlichere Filter zu entwerfen, ist es notwendig, viele dielektrische Schichten mit abwechselnd hohem und niedrigem Brechungsindex hinzuzuf\u00fcgen. Auf diese Weise ist es m\u00f6glich, einen Bandpassfilter<\/a> wie in Abbildung 9 mit einer hohen Transmission im Durchlassband und einer starken Unterdr\u00fcckung au\u00dferhalb des Durchlassbandes herzustellen. Andere gebr\u00e4uchliche Arten von optischen Filtern sind Kantenfilter<\/a>, Notchfilter<\/a> und Strahlenteiler<\/a> f\u00fcr Intensit\u00e4t, Wellenl\u00e4nge oder Polarisation. Dar\u00fcber hinaus k\u00f6nnen noch fortschrittlichere Filter hergestellt werden, indem mehrere Filterfunktionen in derselben Beschichtung kombiniert werden. Ein Beispiel daf\u00fcr sind Multibandpassfilter<\/a>, die mehrere Wellenl\u00e4ngenbereiche in einem Filter durchlassen.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“107169″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“198059″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“113115″ css=“.vc_custom_1677676690490{padding-top: 30px !important;}“][\/vc_column][\/vc_row][vc_row][vc_column width=“1\/1″][vc_separator sep_color=““ uncode_shortcode_id=“158492″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“769586″][vc_column width=“1\/2″][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“150853″ text_color_type=“uncode-palette“]Mehr erfahren[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“399675″]Delta Optical Thin Film verf\u00fcgt \u00fcber mehr als 50 Jahre Erfahrung in der Entwicklung und Herstellung von hochentwickelten Interferenzfiltern. Wir haben Pionierarbeit bei vielen innovativen L\u00f6sungen geleistet, die heute h\u00e4ufig in analytischen Instrumenten eingesetzt werden. St\u00f6bern Sie auf unseren Produktseiten<\/a> in den vielen Beispielen f\u00fcr Produkte, die wir hergestellt haben.[\/vc_column_text][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/2″ uncode_shortcode_id=“211829″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row][vc_column width=“1\/1″][uncode_block id=“106699″][\/vc_column][\/vc_row]<\/p>\n<\/div>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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