{"id":108278,"date":"2023-06-07T13:50:19","date_gmt":"2023-06-07T11:50:19","guid":{"rendered":"https:\/\/deltaopticalthinfilm.com\/?page_id=108278"},"modified":"2024-11-06T19:13:36","modified_gmt":"2024-11-06T19:13:36","slug":"optimale-ordnungsfilter-fuer-spektrometer","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/deltaopticalthinfilm.com\/de\/wissen\/technische-hinweise-und-artikel\/optimale-ordnungsfilter-fuer-spektrometer\/","title":{"rendered":"Optimale Ordnungsfilter f\u00fcr Spektrometer"},"content":{"rendered":"

[vc_row row_height_percent=“50″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ back_image=“105949″ back_position=“center center“ kburns=“yes“ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“196880″][vc_column column_width_percent=“100″ position_vertical=“bottom“ gutter_size=“0″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/1″ uncode_shortcode_id=“151012″][vc_row_inner limit_content=““][vc_column_inner width=“7\/12″][\/vc_column_inner][vc_column_inner column_width_percent=“100″ gutter_size=“2″ overlay_color=“color-134985″ overlay_alpha=“95″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“-3″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“5\/12″ uncode_shortcode_id=“576498″ overlay_color_type=“uncode-palette“ css=“.vc_custom_1647350831457{padding-top: 50px !important;padding-right: 50px !important;padding-bottom: 50px !important;padding-left: 50px !important;}“][vc_custom_heading text_color=“color-204078″ heading_semantic=“h3″ text_size=“fontsize-957316″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-137524″ uncode_shortcode_id=“245411″ text_color_type=“uncode-palette“]Entfernen Sie effektiv h\u00f6here Gitterordnungen in Ihrem Spektrometer[\/vc_custom_heading][\/vc_column_inner][\/vc_row_inner][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“4″ bottom_padding=“3″ back_color=“color-434072″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“159117″ back_color_type=“uncode-palette“][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“105992″][vc_custom_heading text_color=“color-154399″ heading_semantic=“h1″ text_size=“h1″ uncode_shortcode_id=“564385″ text_color_type=“uncode-palette“]Optimale Ordnungsfilter f\u00fcr Spektrometer[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“121739″]Dioden-Detektor-Array-Spektrometer (DDA) sind weit verbreitet, da sie kompakte, robuste und relativ preiswerte Instrumente f\u00fcr die Spektralanalyse erm\u00f6glichen. Aufgrund dieser Vorteile werden DDAs h\u00e4ufig im Bildungswesen, in der Industrie und in Au\u00dfenbereichen eingesetzt, wo Tragbarkeit, Robustheit und Stabilit\u00e4t von entscheidender Bedeutung sind. Die spektral selektive Komponente in einem DDA ist ein Beugungsgitter, das das Spektrum \u00fcber eine Reihe von Photodetektoren verteilt. Eine grundlegende Eigenschaft von Beugungsgittern ist, dass sie mehrere „Kopien“ (so genannte Ordnungen) der Wellenl\u00e4nge in mehrere verschiedene Winkel aufteilen. Diese mehrfachen Ordnungen werden problematisch, wenn das erfasste Spektrum mehr als eine Oktave umfasst. In diesem Fall \u00fcberschneiden sich die Ordnungen und es ist daher schwierig, das erfasste Spektrum zu interpretieren. Die L\u00f6sung besteht darin, im Spektrometer unmittelbar vor dem Detektor so genannte Ordnungsfilter einzusetzen. Ein oder mehrere einfache Sperrfilter k\u00f6nnen h\u00f6here Ordnungen entfernen, f\u00fchren aber zu undefinierten Spektralbereichen um die Filter\u00fcberg\u00e4nge herum. In dieser technischen Mitteilung wird beschrieben, wie kontinuierlich variable Ordnungsfilter<\/a> (CVOSF) h\u00f6here Ordnungen effektiv und mit minimaler Einf\u00fchrung von undefinierten Spektralbereichen entfernen.[\/vc_column_text][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“711304″ css=“.vc_custom_1678876140640{padding-top: 30px !important;padding-right: 30px !important;padding-bottom: 30px !important;padding-left: 30px !important;}“][vc_empty_space empty_h=“3″][vc_icon display=“inline“ icon_image=“106697″ media_size=“80px“ text_lead=“small“ uncode_shortcode_id=“721991″ link=“url:https%3A%2F%2Fdeltaopticalthinfilm.com%2Fwp-content%2Fuploads%2F2023%2F06%2FTech-Note-Order-sorting-filter-in-dda-2023-05-17.pdf|target:_blank“]Dieses Whitepaper herunterladen[\/vc_icon][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“178033″][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“2″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“627447″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“979738″]Wie ein Diodenarray-Spektrometer funktioniert[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“175064″]Abbildung 1 zeigt einen typischen Aufbau eines Spektrometers. Breitbandiges Licht tritt innerhalb einer bestimmten numerischen Apertur in den Eingangsspalt ein und wird durch einen Spiegel kollimiert. Das Beugungsgitter bricht die verschiedenen Wellenl\u00e4ngen in unterschiedlichen Winkeln, die dann auf die Photodetektoranordnung fokussiert werden. Auf diese Weise entspricht eine bestimmte Stelle auf dem Detektorarray einer bestimmten Wellenl\u00e4nge. Normalerweise ist das Spektrometer so ausgelegt, dass es die Beugung 1. Ordnung des Gitters nutzt, wie im n\u00e4chsten Abschnitt erl\u00e4utert wird.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106817″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“285339″ media_width_pixel=“400″][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“162166″]H\u00f6here Ordnungen des Beugungsgitters[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“104309″]Ein Beugungsgitter ist eine periodische Struktur, bei der die Periode in der gleichen Gr\u00f6\u00dfenordnung wie die Wellenl\u00e4nge liegt. Wenn Licht mit einer Wellenl\u00e4nge \u03bb unter einem Winkel \u03b1 auf die Oberfl\u00e4che des Gitters f\u00e4llt, beugt das Gitter das Licht nur in bestimmte Richtungen \u03b2m <\/sub>(sogenannte Ordnungen), wie in Abbildung 2 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106825″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“869151″ media_width_pixel=“400″][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“157826″]Die Beugung wird durch die Gittergleichung bestimmt:<\/p>\n

sin\u2061(\u03b1)+sin\u2061(\u03b2_m (\u03bb))=m\u03bbG<\/p>\n

Dabei ist \u03b1 der Einfallswinkel, \u03b2m<\/sub> der Beugungswinkel, m die Ordnung, \u03bb die Wellenl\u00e4nge und G die Rillendichte. Der Beugungswinkel ist, wie aus Gleichung 1 ersichtlich, wellenl\u00e4ngenabh\u00e4ngig, was bedeutet, dass ein Spektrum aus breitbandigem Licht winkelm\u00e4\u00dfig getrennt werden kann, wie in Abbildung 3 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106833″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“189608″ media_width_pixel=“400″][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“352979″]Wenn das gemessene Licht mehr als eine Oktave abdeckt (\u03b22<\/sub> > 2\u03b21<\/sub>), \u00fcberschneiden sich die Spektren der Beugungsordnungen, wie in Abbildung 4 f\u00fcr die erste und zweite Ordnung dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106837″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“110657″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column width=“1\/3″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ back_color=“color-434072″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“183026″ back_color_type=“uncode-palette“ css=“.vc_custom_1677676496742{margin-bottom: 0px !important;padding-bottom: 0px !important;}“][vc_column column_width_use_pixel=“yes“ position_horizontal=“left“ gutter_size=“2″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“627447″][vc_custom_heading text_color=“color-154399″ uncode_shortcode_id=“678661″ text_color_type=“uncode-palette“]Wie h\u00f6here Ordnungen das Spektrum in einem DDA beeinflussen[\/vc_custom_heading][vc_single_image media=“106875″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ uncode_shortcode_id=“138019″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“121826″]Die sich \u00fcberschneidenden Spektren der Beugungsordnungen stellen in einem Spektrometer ein gro\u00dfes Problem dar. Abbildung 5 veranschaulicht dies anhand eines einfachen Beispiels. Das Eingangssignal ist monochromatisches Licht mit einer Wellenl\u00e4nge von \u03bb1<\/sub>. Daher sollte man erwarten, dass das Spektrometer nur einen einzigen Peak bei dieser Wellenl\u00e4nge anzeigt. Aufgrund der Beugung 2. Ordnung gibt es jedoch einen zweiten Peak, der bei einer Wellenl\u00e4nge von 2\u03bb1<\/sub> zu liegen scheint. Bei einer realen Messung ist es im Allgemeinen unm\u00f6glich zu erkennen, ob der zweite Peak ein echter Peak ist, der vom Licht bei 2\u03bb1<\/sub> stammt, oder ob es sich nur um Licht zweiter Ordnung von \u03bb1<\/sub> handelt. Aus diesem Grund ist es w\u00fcnschenswert, alle h\u00f6heren Ordnungen zu entfernen, bevor sie den Detektor erreichen. Das in Abbildung 6 dargestellte Ordnungsdiagramm ist n\u00fctzlich, um sich einen \u00dcberblick \u00fcber die Lage der Ordnungen auf dem Detektor in Abh\u00e4ngigkeit von der Wellenl\u00e4nge zu verschaffen. Die vertikale Achse ist die Wellenl\u00e4nge und die horizontale Achse ist die entsprechende Position auf dem Detektor. Bei 300 nm beispielsweise befindet sich die erste Ordnung bei 6,3 mm, die zweite Ordnung bei 14,5 mm und die dritte Ordnung bei 23,3 mm.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106845″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“946427″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column width=“1\/3″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“124731″ css=“.vc_custom_1677676551038{margin-top: 0px !important;}“][vc_column width=“2\/3″][vc_custom_heading uncode_shortcode_id=“235206″]Ordnungsfilter[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“505976″]Eine g\u00e4ngige Methode zur Entfernung von Spektren h\u00f6herer Ordnung in DDAs ist das Einf\u00fcgen eines Ordnungsfilters (OSF) vor dem Detektorarray, wie in Abbildung 7 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106850″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“104233″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“120944″]Der einfachste Typ eines Ordnungsfilters ist ein homogener blockierender Filter<\/a>, der den oberen Teil des Detektors abdeckt. Im Allgemeinen ist es m\u00f6glich, ein einziges homogenes OSF zu verwenden, wenn nur die erste und zweite Ordnung vorhanden sind, d. h. wenn 2\u03bb1<\/sub> < \u03bb2<\/sub> < 3\u03bb1<\/sub>. Der Ordnungsfilter, der ein Langpassfilter mit einer Filterkante bei \u03bbedge<\/sub>ist, kann bequem in das Ordnungsdiagramm eingezeichnet werden, wie in Abbildung 8 dargestellt. Die physikalische Kante xedge<\/sub> des Ordnungsfilters sollte genau unter dem Beginn der zweiten Ordnung x(2\u03bb1<\/sub>) liegen und die Wellenl\u00e4ngen der zweiten Ordnung blockieren, w\u00e4hrend die erste Ordnung durchgelassen wird.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106851″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“182602″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“202807″]Wenn der Wellenl\u00e4ngenbereich \u03bb1<\/sub> bis \u03bb2<\/sub> breiter ist, so dass 3\u03bb1<\/sub> < \u03bb2<\/sub> < 6\u03bb1<\/sub>, werden zwei homogene Ordnungsfilter ben\u00f6tigt, wie in Abbildung 9 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106855″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“116850″ media_width_pixel=“400″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“125017″]From the order location diagrams it is obvious that the ideal order sorting filter would be a Long Wave Pass filter where the wavelength edge increases continuously with the position on the detector. This is possible using a suitable Continuously Variable Long Wave Pass Filter (CVLWP) as shown on Figure 10.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106857″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“172078″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“113115″ css=“.vc_custom_1677676690490{padding-top: 30px !important;}“][\/vc_column][\/vc_row][vc_row unlock_row_content=“yes“ row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“172522″][vc_column width=“1\/1″][uncode_block id=“106862″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ override_padding=“yes“ h_padding=“2″ top_padding=“3″ bottom_padding=“3″ back_color=“color-xsdn“ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“207846″ back_color_type=“uncode-palette“][vc_column column_width_percent=“100″ gutter_size=“1″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“2\/3″ uncode_shortcode_id=“818182″][vc_custom_heading text_color=“color-154399″ uncode_shortcode_id=“192017″ text_color_type=“uncode-palette“]Kanteneffekte von Filtern[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“598549″]Wie im vorigen Abschnitt beschrieben, weisen Ordnungsfilter in der Regel einen oder mehrere physische \u00dcberg\u00e4nge zwischen Filterregionen auf. Licht, das auf diese \u00dcberg\u00e4nge trifft, wird durch eine Kombination aus Beugung, Brechung sowie spiegelnden und diffusen Reflexionen verzerrt, was zu einer Verzerrung des Spektrums direkt unterhalb der physikalischen Filterkante f\u00fchrt, wie in Abbildung 11 schematisch dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106865″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“196004″ media_width_pixel=“600″][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“168021″]Im theoretischen Grenzfall, in dem die Filterkante scharf und wohldefiniert wie eine Messerkante ist, w\u00e4re das Muster eine recht breite Modulation des Spektrums, aber im praktischen Fall wird das Muster unvorhersehbarer sein. Je gr\u00f6\u00dfer der Abstand d zwischen dem Filter und der Anordnung der Fotodetektoren ist, desto gr\u00f6\u00dfer ist die St\u00f6rung. Die Dicke und Oberfl\u00e4chenstruktur der Filterkante sowie die Winkelspanne des einfallenden Lichts wirken sich ebenfalls auf die spektrale St\u00f6rung aus.<\/p>\n

[\/vc_column_text][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“144380″ text_color_type=“uncode-palette“]Implementierungen von Ordnungsfiltern[\/vc_custom_heading][vc_empty_space empty_h=“2″][vc_column_text uncode_shortcode_id=“105579″]Ordnungsfilter k\u00f6nnen entweder als Farbfilter oder als Interferenzfilter implementiert werden, wie in Abbildung 12 dargestellt.[\/vc_column_text][vc_single_image media=“106867″ caption=“yes“ media_lightbox=“yes“ media_width_use_pixel=“yes“ alignment=“center“ lbox_skin=“white“ uncode_shortcode_id=“543395″ media_width_pixel=“400″][\/vc_column][vc_column width=“1\/3″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“769586″][vc_column width=“2\/3″][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“985371″ text_color_type=“uncode-palette“]Farbglasfilter[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“265033″]Farbglasfilter bestehen in der Regel aus einem Farbstoff, der in ein Substratmaterial eingearbeitet ist. Diese Filter funktionieren, indem sie Teile des Spektrums absorbieren und andere durchlassen. So l\u00e4sst beispielsweise ein rotes Glas Wellenl\u00e4ngen oberhalb von etwa 600 nm durch, w\u00e4hrend es Wellenl\u00e4ngen unterhalb von 600 nm absorbiert. Die Absorption und Transmission h\u00e4ngen von der Dicke des Filters ab. Der Hauptvorteil eines Farbfilters besteht darin, dass er das unerw\u00fcnschte Licht absorbiert, was bedeutet, dass weniger Streulicht im Spektrometer zu ber\u00fccksichtigen ist. Farbfilter haben jedoch mehrere Nachteile. Erstens sind die darstellbaren Kantenwellenl\u00e4ngen durch die verf\u00fcgbaren Farbstoffe begrenzt. Au\u00dferdem f\u00fchrt der physikalische Schnitt oder die Schnittkante des millimeterdicken Filterglases in der Regel zu einem relativ breiten undefinierten Spektralbereich, wie im vorherigen Abschnitt erl\u00e4utert.<\/p>\n

[\/vc_column_text][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“199561″ text_color_type=“uncode-palette“]Homogene Interferenzfilter[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“178525″]Interferenzfilter bestehen aus vielen d\u00fcnnen Schichten dielektrischer Materialien mit unterschiedlichem Brechungsindex und unterschiedlicher Dicke auf einem Glassubstrat. Wie der Name schon sagt, funktioniert ein Interferenzfilter, indem es Wellenl\u00e4ngen mit konstruktiver Interferenz im dielektrischen Stapel durchl\u00e4sst, w\u00e4hrend die \u00fcbrigen Wellenl\u00e4ngen reflektiert werden. Der Hauptvorteil von Interferenzfiltern besteht darin, dass sie genau so entworfen und hergestellt werden k\u00f6nnen, wie es f\u00fcr eine bestimmte Anwendung erforderlich ist. Ein weiterer Vorteil ist, dass die physische Kante des Filters genauer kontrolliert werden kann, was zu weniger Problemen mit undefinierten Spektralbereichen f\u00fchrt. Es sei darauf hingewiesen, dass das blockierte Licht in einem Interferenzfilter reflektiert wird. Dies kann im Vergleich zu Farbfiltern als Nachteil angesehen werden, da das reflektierte Licht zu zus\u00e4tzlichem Streulicht im Spektrometer f\u00fchren kann.[\/vc_column_text][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“207324″ text_color_type=“uncode-palette“]Kontinuierlich variable Filter[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“178109″]Kontinuierlich variable Langpassfilter (Continuously Variable Long Wave Pass Filter, CVLWP) werden als Interferenzfilter eingesetzt, bei denen die Kantenwellenl\u00e4nge entlang der L\u00e4nge des Substrats variiert. Die Filter werden durch kontinuierliche Erh\u00f6hung der Dicke des Filters von einem Ende des Substrats zum anderen realisiert. Der CVLWP kann sich \u00fcber den gesamten Wellenl\u00e4ngenbereich erstrecken (wie in Abbildung 10 dargestellt), so dass der Filter \u00fcberhaupt keine Randeffekte aufweist. In anderen Situationen, typischerweise bei Spektrometern, die einen Teil des UV-Spektrums abdecken, weist der CVLWP-Filter einen kleinen physikalischen Rand auf, wie in Abbildung 12 c) dargestellt. Da die Dicke des Filters an der Kante jedoch recht gering ist, ist die spektrale Verzerrung im Allgemeinen geringer als bei homogenen Filtern.<\/p>\n

[\/vc_column_text][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/3″ uncode_shortcode_id=“211829″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row][vc_column width=“1\/1″][vc_separator sep_color=““ uncode_shortcode_id=“158492″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row row_height_percent=“0″ overlay_alpha=“50″ gutter_size=“3″ column_width_percent=“100″ shift_y=“0″ z_index=“0″ uncode_shortcode_id=“769586″][vc_column width=“1\/2″][vc_custom_heading text_color=“color-169308″ heading_semantic=“h3″ text_size=“h3″ text_weight=“700″ text_height=“fontheight-178926″ uncode_shortcode_id=“162166″ text_color_type=“uncode-palette“]Mehr erfahren[\/vc_custom_heading][vc_column_text uncode_shortcode_id=“740487″]Delta Optical Thin Film ist der weltweit f\u00fchrende Anbieter von kontinuierlich variablen Filtern f\u00fcr den Wellenl\u00e4ngenbereich von 300 nm bis 1200 nm. Wir haben Tausende von CVLWP-Filtern f\u00fcr einige der f\u00fchrenden Anbieter von Diodenarray-Spektrometern hergestellt.<\/p>\n

Weitere Details zu unseren kontinuierlich variablen Ordnungsfiltern finden Sie auf unserer Webseite.<\/a>[\/vc_column_text][\/vc_column][vc_column column_width_percent=“100″ position_horizontal=“left“ gutter_size=“3″ overlay_alpha=“50″ shift_x=“0″ shift_y=“0″ shift_y_down=“0″ z_index=“0″ medium_width=“0″ mobile_width=“0″ width=“1\/2″ uncode_shortcode_id=“211829″][\/vc_column][\/vc_row][vc_row][vc_column width=“1\/1″][uncode_block id=“106699″][\/vc_column][\/vc_row]<\/p>\n<\/div>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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